Здравствуйте, G-buck!
1. Дивергенция векторного поля
b = {P, Q, R} определяется выражением:
![](https://rfpro.ru/formulas/12734.png)
В данном случае
![](https://rfpro.ru/formulas/12735.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/12736.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/12737.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/12738.png)
На поверхности параболоида
x = -3(y[sup]2[/sup]+z[sup]2[/sup]) (расположенного вдоль оси
Ox в отрицательном направлении) истоков и стоков нет, внутри - только стоки (
div b < 0), снаружи - только источники (
div b > 0).
2. Поток векторного поля
b через поверхность
[$963$] определяется выражением
![](https://rfpro.ru/formulas/12748.png)
Для замкнутой поверхности
[$963$], ограничивающей тело
T, можно воспользоваться формулой Остроградского:
![](https://rfpro.ru/formulas/12749.png)
В данном случае тело
T представляет собой часть параболического цилиндра
y = x[sup]2[/sup], ограниченную плоскостями
y = 1,
z = 0 и
z = 1. Для него имеем
![](https://rfpro.ru/formulas/12752.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/12756.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/12757.png)
3. Ротор векторного поля
b = {P, Q, R} определяется выражением:
![](https://rfpro.ru/formulas/12740.png)
В данном случае
![](https://rfpro.ru/formulas/12742.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/12744.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/12746.png)
4. Циркуляция векторного поля
b = {P, Q, R} вдоль линии
L определяется интегралом
![](https://rfpro.ru/formulas/13096.png)
В данном случае циркуляция равна
![](https://rfpro.ru/formulas/13090.png)
или, с учётом того, что на всём контуре
L выполняется равенство
z = 1 и
dz = 0:
![](https://rfpro.ru/formulas/13097.png)
Контур
L состоит из двух линий, поэтому искомый интеграл будет равен сумме интегралов по каждой из них.
Для отрезка
BA имеем
y = -x,
dy = -dx,
-[$8730$]2/2 [$8804$] x [$8804$] [$8730$]2/2 и
![](https://rfpro.ru/formulas/13098.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/13107.png)
Для дуги окружности
AmB имеем
x[sup]2[/sup]+y[sup]2[/sup]=1,
y [$8805$] -x. Будет удобно перейти к полярным координатам (
x = r cos [$966$],
y = r sin [$966$]). Тогда
r = 1,
-[$960$]/4 [$8804$] [$966$] [$8804$] 3[$960$]/4,
x = cos [$966$],
dx = -sin [$966$]d[$966$],
y = sin [$966$],
dy = cos [$966$]d[$966$] и
![](https://rfpro.ru/formulas/13100.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/13153.png)
![](https://rfpro.ru/formulas/13102.png)
Отсюда циркуляция будет равна
![](https://rfpro.ru/formulas/13108.png)
По теореме Стокса, если контур
L ограничивает поверхность
S, то циркуляция векторного поля
b вдоль контура равна потоку ротора этого поля через поверхность:
![](https://rfpro.ru/formulas/13104.png)
где
n - вектор нормали к поверхности. В данном случае
rot b = {-2, -4, -6} (он был найден в предыдущем задании),
n = {0, 0, 1} (для контура
L везде
z=1, поэтому поверхность S перпендикулярна оси
Oz) и
![](https://rfpro.ru/formulas/13113.png)
Данный интеграл (без множителя
-6) численно равен площади поверхности
S. В нашем случае она представляет собой половину круга радиуса
1, поэтому её площадь равна
[$960$]/2, а интеграл будет равен
5. Из теоремы Стокса видно, что величина циркуляции векторного поля
b вдоль контура
L определяется величиной скалярного произведения ротора поля на нормаль к плоскости контура. В свою очередь, скалярное произведение определяется косинусом угла между векторами, поэтому циркуляция будет увеличиваться при уменьшении угла между
rot b и нормалью
n к плоскости контура
L. Очевидно, наибольшее значение циркуляции будет достигнуто при
rot b||n (когда косинус угла равен 1). Оно будет равно
![](https://rfpro.ru/formulas/13114.png)
В данном случае
rot b = {-2, -4, -6},
|rot b| = [$8730$](-2)[sup]2[/sup]+(-4)[sup]2[/sup]+(-6)[sup]2[/sup] = [$8730$]56 = 2[$8730$]14,
S = [$960$]/2 (как было установлено в предыдущем задании), поэтому наибольшее значение циркуляции для контура
L будет равно
2[$8730$]14·[$960$]/2 = [$8730$]14[$960$].